Fiecare conductor parcurs de curent generează un câmp magnetic în jurul valorii de sine. Prin urmare, orice taxă în mișcare va crea, de asemenea, în raza de acțiune a câmpului magnetic în sine. Obținem expresia pentru B și H din acest domeniu.
Ia-o parte a unei secțiuni conductor S, lungime l un curent I. Această reducere creează un punct o mică distanță r de ea evacuările sunt Mage-câmp de intensitate H „pe care Lap Biot-Savart va Laplace
Reprezintă curentul I ca I = j · S, unde j - densitatea curentului, co-Thoraya j egal = n0 · Q · v, unde n0 - densitatea de sarcină [m -3], v - viteza de a taxei, Q - taxa. atunci
unde N = N0 V = Sl N0 - numărul de taxe în lungimea I a conductorului, V = S. l - volumul conductorului.
Evident, câmpul de tensiune creată de către fiecare mișcare - taxele în mișcare, care va fi de N ori mai mică decât egală și
Câmpul magnetic creat prin deplasarea la viteza v1 Q1 va afecta taxa de mișcare, la viteza de încărcare v2 Q2 cu forța Lorentz, care se numește o forță de interacțiune magnetică Fm
Dacă două taxe Q1 și Q2 se deplasează de-a lungul paralel traek-Toriyama distanță r unul față de celălalt cu vitezele v1 = v2 = = v, atunci # 945; = Π / 2, păcatul # 945; = 1, iar forța de interacțiune magnetică va
Puterea interacțiunii electrice FE acestor taxe este determinată de legea lui Coulomb
Relația FM / FE este egal cu
cu - constantă electrodinamice, egală cu viteza luminii în toate kuume.
Astfel, proporțional cu v 2.
Atunci când viteza de încărcare v «-c magnetic Wier interacțiunea dintre taxele în mișcare este mult mai puțin RE-agenție a interacțiunii lor.
v 2. efectul interacțiunii magnetice NAI-mai pronunțat atunci când se deplasează cu taxe de mare styami în curând (relativistă) și, în acest sens, ar trebui să fie înțeles ca un efect relativist Magne-ism.
Conductorii de curent cu sarcini electrice de semne opuse sunt compensate, adică este electric neutru (FE 0), iar între conductorii rămâne doar magnetic inter-acțiune. Deși puterea de interacțiune magnetică între două electroni tronuri mici, dar numărul de perechi ale acestora este atât de mare încât forța rezultantă a interacțiunii magnetice cu conductorii paralel kami este cantitate apreciabilă.
Efectul este că conductorul cu un curent schennom local într-un câmp magnetic, o diferență de potențial apare în direcția la-perpendiculară pe vectorul inducție magnetică V și I. curent datorită forței Lorentz asupra tarifelor care se deplasează în conductorul. Efectul Hall se observă în metale și semi-conductor.
În cazul în care purtătorii de sarcină sunt negative (electroni în metale și semiconductori -. Figura 116a), apoi pe fața superioară va fi un exces de electroni, dar dacă este pozitiv ( „găuri“ în semiconductori, Fig 116b.), Apoi pe fața superioară va fi un exces de pozitiv taxa (deficit de electroni). Lorentz vigoare în ambele cazuri, este îndreptată în sus. Pe această bază, cunoscând direcția actuală a câmpului j și B. determinarea semnului de purtători de sarcină și mobilitate purtătoare (viteză semnificativ v). Astfel, între fețele 1 și 2, există o diferență de potențiale U. pescuit obține expresia pentru U.
Lorentz forța Fl. care acționează pe fiecare taxa este Fl = QvB.
taxele excesive care apar pe fețele 1 și 2 a crea o rezistență de electroni în câmp de izolare Acest câmp va acționa TVA pentru fiecare încărcare cu o forță FE = QE.
La un moment dat, la starea de echilibru (non-schimbare a lungul timpului scheesya) de distribuție taxa, datorită faptului că aceste două forțe se vor anula reciproc
QvB = QE sau E = vB.
Din densitatea de curent cu formula j = exprima viteza n0 Qv. atunci
unde - Sala constantă și expresia U este
Diferența de potențial între muchiile conductoare situate într-un câmp magnetic transversal, este direct proporțională cu grosimea conductorului
d. j densitatea curentului. inducție magnetică B.
Utilizarea efectului Hall:
1. În conformitate cu semnul efectului este judecat accesorii pentru semi-Vodnik-tip n și p - tipul.
2. Din valoarea U este valoarea determinată a inducției B.
3. Din valoarea U pentru determinarea mobilității transportatorilor într-un semiconductor-serie.